Ruddlesden–Popper nikelatlari yuqori haroratli oʻta oʻtkazuvchanlikning kelib chiqishini tushunish va yuqoriroq oʻtish haroratlariga erisha oladigan materiallarni loyihalash nuqtayi nazaridan jadal oʻrganilmoqda. Ushbu nazariy tadqiqot La₃Ni₂O₇ birikmasida lantanning neodimiy bilan almashtirilishi kristall tuzilma, elektron zonalar, orbital toʻlishlari va oʻta oʻtkazuvchi juftlanish ustida qanday taʼsir koʻrsatishini tizimli ravishda oʻrganadi.

Tadqiqotchilar zichlik funksionali nazariyasi (DFT), Wannier asosidagi tight-binding modellari, aniq diagonallashtirish va renormalizatsiyalangan oʻrtacha maydon nazariyasini (RMFT) birlashtirdi. Hisob-kitoblar Nd miqdori ortgani sari panjara konstantalari, apikal Ni–O bogʻ uzunligi va ikki NiO₂ qatlami orasidagi masofa kichrayishini koʻrsatadi. Shu jihatdan Nd qoʻshimchasi fizik bosimga oʻxshash “kimyoviy bosim” hosil qiladi. Biroq elektron natija oddiy siqilishdangina iborat emas.

Eng diqqatga sazovor xatti-harakat tekislik-ichidagi Ni–O–Ni bogʻ burchagida yuzaga chiqadi. Qoʻshimcha ulushi %30'dan %70'ga koʻtarilganda burchak 180°'ga yaqinlashadi; %80 Nd darajasida esa sezilarli ravishda pasayadi. Xuddi shu sohada ayrim orbital qoplanishlari va hopping parametrlari ham optimal xatti-harakatdan uzoqlashadi. Shuning uchun koʻproq Nd qoʻshish har doim kuchliroq oʻta oʻtkazuvchanlik degani emas.

RMFT hisoblarida oʻta oʻtkazuvchi juftlanish oʻrganilgan barcha qoʻshimcha oraligʻida s±-toʻlqin xarakterini saqlashi aniqlanadi. Hisoblangan oʻtish harorati %30'dan taxminan %70 Nd darajasigacha oshadi va soʻng %80 qoʻshimchada biroz kamayadi. Tadqiqotchilar bu no-monoton xatti-harakatni ayniqsa qatlamlararo Ni \(d_{z^2}\) superalmashinuv bogʻlanishi \(J_\perp^z\) bilan \(d_{z^2}\) orbitalidagi zarracha zichligi oʻzgarishi oʻrtasidagi raqobatga bogʻlaydi.

Turkiya nuqtayi nazaridan maʼnosi: Tadqiqot bevosita Turkiyadagi biror material, ishlab chiqarish usuli yoki qurilma ustida bajarilmagan. Shunga qaramay natijalar Turkiyadagi kondensirlangan modda fizikasi, hisoblash materialshunosligi va kvant materiallari tadqiqotlari uchun metodologik jihatdan muhimdir. VASP, Wannier asosidagi elektron tuzilma modellari, kuchli korrelyatsiya tuzatmalari va t–J tipidagi modellardan foydalanib, kimyoviy qoʻshimcha muayyan orbitallarni qanday tanlab oʻzgartirishini oʻrganish mumkin. Ammo hisoblangan optimal Nd ulushi bevosita ishlab chiqarish retsepti degan xulosa chiqarilmasligi kerak; materialning haqiqiy sintezi, bosim sharoitlari, faza barqarorligi va eksperimental \(T_c\) tasdigʻi alohida zarur.

Tadqiqotning asosiy savoli nima?

La₃Ni₂O₇ ikki NiO₂ tekisligi birga mavjud boʻlgan ikki qatlamli Ruddlesden–Popper nikelatidir. Fermi sathi yaqinidagi elektron tuzilma asosan Ni \(d_{x^2-y^2}\) va \(d_{z^2}\) orbitallaridan tashkil topadi. Bu ikki orbitalning fazoviy yoʻnalishlari turlicha boʻlgani uchun bosim, bogʻ burchaklari va qatlamlararo masofa oʻzgarganda ularning elektron tuzilmaga javobi bir xil boʻlishi shart emas.

Tadqiqotning bosh muammosi shunday: La atomlarini ion radiusi kichikroq Nd atomlari bilan almashtirish tizimni siqqanda, bu kimyoviy bosim oʻta oʻtkazuvchanlikni qaysi mikroskopik kanallar orqali oʻzgartiradi va nega \(T_c\) qoʻshimcha ulushi bilan uzluksiz oshish oʻrniga bir optimumdan keyin pasayishi mumkin?

Nd qoʻshimchasi nega fizik bosimga oʻxshaydi?

Nd ionining kichikroq boʻlishi La₃Ni₂O₇ panjarasida kimyoviy siqilish hosil qiladi. Hisoblangan tuzilmalarda Nd ulushi oshgan sari panjara konstantalari, apikal Ni–O bogʻ uzunligi va qatlamlararo Ni–Ni masofasi kichrayadi. Bu holat fizik gidrostatik bosimda kuzatiladigan ayrim tuzilmaviy oʻzgarishlarni taqlid qiladi.

Biroq tadqiqot muhim farqni koʻrsatadi: fizik bosim elektron zona kengliklarini nisbatan umumiy tarzda oʻzgartirishi mumkin boʻlsa, Nd qoʻshimchasining taʼsiri kuchli ravishda orbitalga bogʻliq. Ayniqsa Ni \(d_{z^2}\) elektron tuzilmasi \(d_{x^2-y^2}\) zonasiga qaraganda ancha sezilarli oʻzgaradi.

Ni–O–Ni burchagidagi optimum nega muhim?

DFT tuzilma relaksatsiyalarida tekislik-ichidagi Ni–O–Ni burchagi %30'dan %70 Nd qoʻshimchasigacha kattalashadi va taxminan %70 qoʻshimchada maksimumga yetadi. %80 darajasida esa burchak birdan kichrayadi.

Tadqiqotchilar bu xatti-harakatni Nd atomlari qaysi nodir-yer pozitsiyalarini egallashi bilan bogʻlaydi. Hisoblash tartibida avval tashqi qatlamlardagi La pozitsiyalari Nd bilan toʻldiriladi. Bu tashqi pozitsiyalar toʻlgandan keyin yuqoriroq qoʻshimchada Nd atomlari ichki qatlam pozitsiyalariga kira boshlaydi. %80 qoʻshimchada kuzatilgan tuzilmaviy oʻzgarish ichki qatlam hududining lokal atom muhitini oʻzgartirishi sifatida talqin qilinadi.

Ni–O–Ni yoʻnalishining 180°'dan uzoqlashishi, ayniqsa tekislik-ichidagi Ni \(d_{x^2-y^2}\) va O \(p_x/p_y\) orbitallari orasidagi qoplanishni zaiflashtirishi mumkin. Tadqiqotning oʻn bir orbitalli modelidagi koʻplab hopping parametrlarining %70'gacha oshib, %80'da kamayishi shu tuzilmaviy oʻzgarish bilan birga yuzaga chiqadi.

Elektron tuzilmadagi eng yaqqol orbital oʻzgarish qaysi?

Fermi sathi atrofidagi zonalar asosan Ni \(e_g\) orbitallaridan iborat. Nd miqdori oshgani sari \(d_{z^2}\) orbitalining antibogʻlovchi holati yuqoriroq energiyaga siljiydi. Shunday qilib \(d_{z^2}\) bogʻlovchi va antibogʻlovchi holatlari orasidagi energiya ajralishi kattalashadi hamda qatlamlararo \(d_{z^2}\) bogʻlanishining kuchayganiga ishora qiladi.

Bunga qarshi, \(d_{x^2-y^2}\) zonasida fizik bosim ostida kutilishi mumkin boʻlgan darajada yaqqol va muntazam zona kengayishi kuzatilmaydi. Bu taqqoslash Nd qoʻshimchasini faqat “panjarani kichraytiradigan bosim” sifatida baholab boʻlmasligini koʻrsatadi.

Ikki orbitalli model nima koʻrsatadi?

Tadqiqotchilar DFT zonalarini Ni \(d_{x^2-y^2}\) va \(d_{z^2}\) orbitallaridan tashkil topgan ikki qatlamli tight-binding modelga qisqartirdi. Uchinchi eng yaqin qoʻshnigacha boʻlgan hopping hadlari ishlatildi.

Model turli Nd ulushlarida Fermi sathida uchta asosiy choʻntak tuzilmasi saqlanishini koʻrsatadi: ikki elektron choʻntagi va bir kovak choʻntagi. Bu umumiy topologiya qoʻshimchasiz La₃Ni₂O₇ bilan oʻxshash. Oʻzgaradigan asosiy unsur choʻntaklarni hosil qiluvchi orbital vaznlari va hopping kattaliklaridir.

Qatlamlararo \(d_{z^2}\) hopping hadining mutlaq kattaligi −0.726 eV'dan −0.847 eV'ga tomon oshadi. Bu Nd qoʻshimchasi bilan qatlamlararo elektron bogʻlanish tobora kuchayayotganini koʻrsatadi.

Orbital toʻlishlari qanday oʻzgaradi?

Ikki orbitalli model qoʻshimcha bilan birga orbitallar orasida elektron qayta taqsimlanishi borligini ham koʻrsatadi. Nd ulushi %30'dan %80'ga oshganda \(d_{x^2-y^2}\) orbital zichligi 0.558'dan 0.608'ga koʻtariladi, \(d_{z^2}\) orbital zichligi esa 0.960'dan 0.906'ga tushadi.

Bu oʻzgarish oʻta oʻtkazuvchanlik uchun muhim, chunki RMFT hisobidagi Gutzwiller qayta-normalizatsiya omillari orbital toʻlishiga bogʻliq. Shu sababli hopping hadini yakka oʻzi kattalashtirish \(T_c\)'ning uzluksiz oshishini kafolatlamaydi.

Nega qoʻshimcha ravishda oʻn bir orbitalli model ishlatildi?

Ikki orbitalli model Fermi sathi atrofidagi past energiyali fizikani tushuntirish uchun yetarli boʻlsa-da, Ni orbitallari oʻrtasidagi oʻzaro taʼsir kislorod ligandlaridan mustaqil emas. Tadqiqotchilar shu sababli Ni \(e_g\) va O \(p\) orbitallarini ochiq tarzda oʻz ichiga olgan ikkinchi, oʻn bir orbitalli Wannier modelini qurdilar.

Bu model taxminan −9 eV bilan 3,5 eV orasidagi kengroq energiya oraligʻini qamrab oladi. Fermi sathiga yaqin zonalarda Ni \(e_g\) vazni ustun boʻlib qolsa, pastroq energiyalarda O \(p\) xarakteri aniqroq koʻrinadi.

Oʻn bir orbitalli hopping parametrlarining muhim qismi %30'dan %70 qoʻshimchagacha kuchayadi. %80'da esa koʻplab parametrda keskin pasayish yuzaga chiqadi. Tadqiqotchilar buni ichki qatlam Nd egallashi bilan birga oʻzgargan Ni–O–Ni geometriyasi orbital qoplanishni zaiflashtirishi bilan bogʻlaydi.

Qatlamlararo superalmashinuv nega markaziy rol oʻynaydi?

Oʻta oʻtkazuvchi juftlanishni baholash uchun ishlatilgan t–J modelida muhim parametrlardan biri qatlamlararo \(d_{z^2}\) superalmashinuv bogʻlanishi \(J_\perp^z\)'dir.

Sodda yondashuvda superalmashinuv taxminan:

\[ J \sim \frac{4t^2}{U} \]

koʻrinishida oʻylanishi mumkin. Faqat shu ifoda hisobga olinsa, qatlamlararo hopping kattalashgani sari \(J_\perp^z\)'ning va demak \(T_c\)'ning %80'gacha uzluksiz oshishi kutilardi.

Tadqiqotning muhim nuqtasi aynan shu yerda paydo boʻladi: orbital toʻlishidagi oʻzgarish ham hisobga olinganda natija boshqacha boʻladi. Tadqiqotchilar Ni \(d_{z^2}\) va O \(p_z\) orbitallaridan tuzilgan besh orbitalli soddalashtirilgan modelda aniq diagonallashtirishdan foydalanib \(J_\perp^z\)'ni hisoblaydi.

Natijada \(J_\perp^z\) %30'dan %70 Nd qoʻshimchasigacha oshadi, ammo %80'da biroz pasayadi. Hisoblangan oʻta oʻtkazuvchi oʻtish tendensiyasi ham bu xatti-harakatni yaqindan kuzatadi.

Nega %70 atrofida optimum yuzaga chiqadi?

%30–%70 oraligʻida orbital zichlikdagi oʻzgarish nisbatan cheklangan boʻlsa, qatlamlararo \(d_{z^2}\) bogʻlanishi va \(J_\perp^z\) sezilarli kuchayadi. Shu sababli hisoblangan \(T_c\) oshadi.

%80'ga kelganda esa bir nechta taʼsir birga ishga tushadi:

• Nd atomlari ichki qatlam pozitsiyalarini koʻproq egallaydi.
• Tekislik-ichidagi Ni–O–Ni burchagi optimumdan uzoqlashadi.
• Oʻn bir orbitalli modelda koʻplab orbital hopping parametri zaiflashadi.
• \(d_{z^2}\) orbital zichligi yanada yaqqol kamayadi.
• Bu oʻzgarishlar hopping oshishining superalmashinuvga ijobiy taʼsirining bir qismini muvozanatlaydi.

Shunday qilib \(J_\perp^z\) va u bilan birga modeldagi \(T_c\) %70 atrofidagi maksimumdan keyin biroz pasayadi.

Juftlanish simmetriyasi oʻzgaradimi?

Yoʻq. RMFT yechimi oʻrganilgan barcha Nd qoʻshimcha oraligʻida s±-toʻlqin juftlanish simmetriyasini saqlaydi.

%70 qoʻshimchadagi Fermi sathi ustida energiya boʻshligʻining ishorasi tekshirilganda α va γ choʻntaklarida bir xil, β choʻntagida esa teskari ishora koʻrinadi. Boshqacha aytganda, oʻta oʻtkazuvchi boʻshliq Fermi sathining turli qismlari orasida ishora almashtiradi.

Bu natija Nd qoʻshimchasi tadqiqot modelida juftlanish sinfini oʻzgartirish oʻrniga mavjud s± holatining energiya miqyosi va bogʻlanish kuchlarini sozlashini koʻrsatadi.

Qaysi orbitalda qaysi juftlanish kuchliroq?

%70 qoʻshimchada \(d_{z^2}\) orbitalining qatlamlararo juftlanish hissasi shu orbitalning tekislik-ichidagi hissasidan kattaroq. \(d_{x^2-y^2}\) orbitalida esa tekislik-ichidagi juftlanish oʻrganilgan tarmoqlar orasida eng kichik hissa beradi.

Shu bilan birga Gutzwiller qayta-normalizatsiyasi tufayli bevosita yalangʻoch juftlanish kattaliklari yakuniy energiya boʻshligʻiga bir xil aks etmaydi. \(d_{z^2}\) orbitalining toʻlishi yarim toʻlishga yaqin boʻlgani uchun kuchli korrelyatsiya qayta-normalizatsiyasi muhimlashadi va yakuniy boʻshliq hissalarida \(d_{z^2}\) hamda \(d_{x^2-y^2}\) kanallari bir-biriga yaqinlashishi mumkin.

Bu tadqiqot nimani isbotlamaydi?

Tadqiqot %70 Nd ulushi barcha tajriba sharoitlarida universal va qatʼiy optimal qoʻshimcha ekanini isbotlamaydi. Ishlatilgan tuzilma parametrlari yuqori bosim ostida tajribaviy rafine qilingan kristall konstantalariga tayanadi va elektron/oʻta oʻtkazuvchi natijalar nazariy model ichida hisoblanadi.

Bundan tashqari hisobdagi \(T_c\) yangi elektr transport oʻlchovidan olingan harorat emas. Bu RMFT doirasida aniqlangan oʻtish miqyosidir va model tendensiyasi avval xabar qilingan tajribaviy transport natijalari bilan taqqoslanadi.

Shu sababli tadqiqotning eng kuchli xulosasi “%70 Nd aniq ishlab chiqarish retsepti” emas; kimyoviy qoʻshimcha qatlamlararo \(d_{z^2}\) bogʻlanishini kuchaytirar ekan, orbital toʻlish va lokal bogʻ geometriyasini ham oʻzgartirishi, bu raqobat oʻta oʻtkazuvchanlik uchun optimum hosil qilishi mumkinligi haqidagi xulosadir.

Tadqiqotning usuli va topilmalari

DFT hisob-kitoblari

Birinchi-prinsip hisob-kitoblari VASP yordamida bajarildi. Proyektor bilan kengaytirilgan toʻlqin (PAW) usuli va PBE shaklidagi umumlashtirilgan gradient yaqinlashuvi ishlatildi.

Nd joylashuvi tasodifiy deb qabul qilinmadi. Avval tashqi qatlamlardagi nodir-yer pozitsiyalari Nd bilan toʻldirildi; ular toʻlgach, qoʻshimcha Nd atomlari ichki qatlam pozitsiyalariga joylashtirildi. Bu yondashuv avval xabar qilingan atomik aniqlikdagi dopant joylashish tendensiyasiga tayanadi.

Wannier downfolding

DFT zonalarini pastroq oʻlchamli samarali modellarga aylantirish uchun WANNIER90 ishlatildi. Ikki alohida model qurildi:

• Ikki qatlamli ikki-orbital model: Ni \(d_{x^2-y^2}\) va \(d_{z^2}\) orbitallari.
• Oʻn bir orbitalli model: Ni \(e_g\) orbitallariga qoʻshimcha ravishda ligand O \(p_x\), \(p_y\) va \(p_z\) orbitallari.

Ikki orbitalli model past energiyali Fermi sathini va qatlamlararo Ni bogʻlanishini kuzatish uchun; oʻn bir orbitalli model esa Ni–O gibridlanishi qoʻshimcha bilan qanday oʻzgarishini tahlil qilish uchun ishlatildi.

t–J modeli

RMFT tahlilining asosiy Hamiltoniani:

\[ H=H_t+H_J \]

koʻrinishidadir. \(H_t\) DFT/Wannier'dan olingan tight-binding elektron qismini oʻz ichiga olsa, \(H_J\) spin almashinuv oʻzaro taʼsirlarini oʻz ichiga oladi.

Modelda uchta asosiy magnit oʻzaro taʼsir hisobga olinadi:

• \(J_\perp^z\): \(d_{z^2}\) orbitallari orasidagi qatlamlararo superalmashinuv,
• \(J_\parallel^x\): \(d_{x^2-y^2}\) orbitallaridagi tekislik-ichidagi superalmashinuv,
• \(J_H\): Hund oʻzaro taʼsiri.

RMFT hisoblarida \(J_\parallel^x=J_\perp^z/2\) va \(J_H=1\) eV ishlatildi.

Aniq diagonallashtirish bilan J_⊥^z hisobi

Qatlamlararo superalmashinuv faqat \(4t^2/U\) yaqinlashuvi bilan taxmin qilinmadi. Tadqiqotchilar Ni \(d_{z^2}\) hamda O \(p_z\) orbitallarini oʻz ichiga olgan besh orbitalli soddalashtirilgan model tuzib, aniq diagonallashtirishdan foydalandilar.

Bu boʻlimda:

\[ U=8~\mathrm{eV}, \qquad U'=U-2J_H, \qquad J_H=0.1U \]

parametrlari bilan asosiy holat va birinchi qoʻzgʻalgan holat oʻrtasidagi energiya farqidan \(J_\perp^z\) chiqarildi.

RMFT va Gutzwiller qayta-normalizatsiyasi

Spin almashinuv hadlari oʻrtacha maydon yondashuvi bilan parchalangan holda zarracha-hole va juftlanish tartib parametrlari yaratildi. Kuchli korrelyatsiyalar taʼsirini ifodalash uchun \(g_t\) va \(g_J\) Gutzwiller qayta-normalizatsiya omillari Hamiltonianga kiritildi.

Hisoblash doimiy orbital zichliklarida oʻz-oʻziga mos ravishda yechildi. Juftlanish simmetriyasi turli bogʻlardagi oʻta oʻtkazuvchi tartib parametrlarining faza munosabatlaridan belgilandi.

Tadqiqotda model \(T_c\)'si qatlamlararo \(d_{z^2}\) orbitalidan kelgan energiya boʻshligʻi 0 K qiymatining uchdan ikki qismigacha tushadigan harorat sifatida aniqlangan. Demak, bu yerda ishlatilgan \(T_c\) taʼrifi bevosita qarshilik oʻlchovi mezoni emas.

Asosiy tuzilmaviy topilmalar

• Nd qoʻshimchasi ortgani sari panjara konstantalari kichrayadi.
• Qatlamlararo Ni masofasi kamayadi.
• Apikal Ni–O bogʻ uzunligi kamayadi.
• Tekislik-ichidagi Ni–O–Ni burchagi %30'dan %70'gacha kattalashadi.
• Burchak %70 atrofida maksimumga yetadi.
• %80 qoʻshimchada tekislik-ichidagi bogʻ burchagi sezilarli kichrayadi.

Asosiy elektron topilmalar

• Fermi sathi yaqinidagi zonalar asosan Ni \(e_g\) xarakteriga ega.
• Nd qoʻshimchasining eng yaqqol taʼsiri \(d_{z^2}\) orbitalida yuzaga chiqadi.
• Qatlamlararo \(d_{z^2}\) hopping kattaligi qoʻshimcha bilan oshadi.
• \(d_{x^2-y^2}\) orbital zichligi %30'dan %80'ga 0.558'dan 0.608'ga koʻtariladi.
• \(d_{z^2}\) orbital zichligi shu oraliqda 0.960'dan 0.906'ga tushadi.
• Oʻn bir orbitalli Ni–O modelida koʻplab hopping parametri %70'gacha kattalashib, %80 darajasida pasayadi.

Asosiy oʻta oʻtkazuvchanlik topilmalari

• Qatlamlararo \(J_\perp^z\) %30'dan taxminan %70 Nd qoʻshimchasigacha kuchayadi.
• %80 qoʻshimchada \(J_\perp^z\) biroz kamayadi.
• Hisoblangan \(T_c\) xuddi shu no-monoton tendensiyani kuzatadi.
• Optimal model sohasi taxminan %70 Nd qoʻshimchasi atrofida topiladi.
• Juftlanish simmetriyasi barcha oʻrganilgan qoʻshimcha ulushlarida s± boʻlib qoladi.
• α va γ Fermi choʻntaklaridagi boʻshliq ishorasi β choʻntagidagiga teskari.

Natijaning fizik maʼnosi

Tadqiqot koʻrsatgan manzara oddiy “kichikroq ion = yuqoriroq \(T_c\)” munosabati emas. Kimyoviy qoʻshimcha bir vaqtning oʻzida panjara parametrlarini, bogʻ burchaklarini, orbital energiyalarni, hopping amplitudalarini va orbital toʻlishlarni oʻzgartiradi.

Bu oʻzgaruvchilarning bir qismi oʻta oʻtkazuvchanlikni kuchaytiruvchi yoʻnalishda harakat qilsa, boshqalari yuqori qoʻshimchada teskari yoʻnalishda harakatlana boshlaydi. Shu sababli maksimal oʻta oʻtkazuvchanlik eng kuchli yagona hopping qiymati mavjud boʻlgan nuqtada emas, balki bir nechta elektron va tuzilmaviy taʼsir muvozanatlashgan sohada yuzaga chiqadi.

Cheklovlar

Natijalar DFT, Wannier qisqartirishi, aniq diagonallashtirish va RMFT model farazlariga bogʻliq. Nd atomlarining joylashish tartibi muayyan tajribaviy tendensiyani asos qilgan nazoratli qoʻshimcha sxemasi bilan ifodalangan. Haqiqiy namunalar qoʻshimcha tartibsizligi, lokal nuqsonlar, faza ajralishi yoki turli Nd taqsimotlariga ega boʻlishi mumkin.

RMFT'dagi \(T_c\) taʼrifi tajribaviy nol qarshilik harorati bilan aynan bir xil emas. Shu sababli nazariy egri chiziqning tajribaviy haroratlar bilan mutlaq miqdoriy tengligi faraz qilinmasligi kerak. Tadqiqotning kuchli tomoni qoʻshimchaga bogʻliq oshish–maksimum–pasayish tendensiyasini va bu tendensiyaning mikroskopik manbasini tushuntirishidir.

Manba va usul eslatmasi

Tam özgün çalışma adı: Electronic structures and superconductivity in Nd-doped La3Ni2O7

Yazarlar: Cui-Qun Chen, Wenyuan Qiu, Zhihui Luo, Meng Wang ve Dao-Xin Yao.

Eşit katkılı yazarlar: Cui-Qun Chen ve Wenyuan Qiu.

Sorumlu yazar: Dao-Xin Yao.

Kurum: Center for Neutron Science and Technology; Guangdong Provincial Key Laboratory of Magnetoelectric Physics and Devices; State Key Laboratory of Optoelectronic Materials and Technologies; School of Physics, Sun Yat-Sen University, Guangzhou, Çin.

Kaynak türü ve yayın durumu: Bu Verianla içeriğinde incelenen kaynak arXiv:2510.08194v2 sürümüdür. Çalışmanın aynı başlık ve yazarlarla yayımlanmış hakemli version-of-record sürümü Science China Physics, Mechanics & Astronomy dergisinde bulunmaktadır.

Hakemli yayın: Science China Physics, Mechanics & Astronomy, cilt 69, makale 247414 (2026).

DOI: 10.1007/s11433-025-2869-1

ArXiv kimliği: arXiv:2510.08194v2; DataCite DOI: 10.48550/arXiv.2510.08194.

Yayın süreci: Resmî kayıt çalışmanın 15 Ekim 2025'te alındığını, 1 Aralık 2025'te kabul edildiğini ve 4 Ocak 2026'da version of record olarak yayımlandığını göstermektedir.

Yayınevi/platform: Science China Physics, Mechanics & Astronomy; Springer Nature yayın platformu.

ArXiv lisansı: ArXiv kaydı bu sürüm için arXiv.org'un sürekli ve münhasır olmayan dağıtım lisansını göstermektedir. Bu lisans açık içerik lisansı olarak yorumlanmamalıdır.

Etik/çıkar çatışması: Resmî yayımlanmış sürümde yazarlar çıkar çatışması bulunmadığını beyan etmektedir.

Destek: Çalışmada National Natural Science Foundation of China, National Key Research and Development Program of China, CAS Superconducting Research Project, Guangdong Provincial Key Laboratory of Magnetoelectric Physics and Devices, Guangdong Fundamental Research Center for Magnetoelectric Physics ve Guangdong Provincial Quantum Science Strategic Initiative dahil çeşitli destekler belirtilmiştir.

Kaynak kapsamı: Ana bilimsel anlatım yalnız incelenen çalışmanın DFT, Wannier, kesin köşegenleştirme ve RMFT sonuçlarına dayanır. Çalışmada atıf verilen yaklaşık 93–98 K düzeyindeki deneysel Nd-katkılı nikelat sonuçları bu araştırmanın kendi deneyleri değildir; bu nedenle Verianla anlatısında yeni deneysel bulgu gibi sunulmamıştır.

Supporting Information: Resmî yayın kaydı ek materyal bulunduğunu belirtmektedir; ancak bu Verianla makalesindeki bilimsel çözümleme yüklenen ana çalışma ile sınırlıdır ve yüklenmemiş ek materyalden yeni veri aktarılmamıştır.

Telif/görsel notu: Kaynağın özgün şekilleri Verianla HTML'sine kopyalanmamıştır. Verianla Live bölümü, ana çalışmada açıkça belirtilen bilimsel eğilimlerden oluşturulmuş görünür tabloyu source-of-truth olarak kullanır ve kaynakta bulunmayan yeni nicel veri üretmez.