Ruddlesden–Popper никелаттары жогорку температуралуу суперөткөргүчтүктүн келип чыгышын түшүнүү жана мындан жогорку өтүү температураларына жете турган материалдарды долбоорлоо үчүн кеңири изилденүүдө. Бул теориялык изилдөө La₃Ni₂O₇ кошулмасында лантандын неодим менен алмаштырылышы кристалл түзүлүшүнө, электрондук тилкелерге, орбиталь толуктуктарына жана суперөткөргүч жупташуусуна кандай таасир берерин системалуу түрдө карайт.

Изилдөөчүлөр тыгыздык функционалы теориясын (DFT), Wannier негизиндеги тыгыз-байланыш моделдерин, так диагоналдаштырууну жана кайра нормалдаштырылган орточо талаа теориясын (RMFT) бириктирди. Эсептөөлөр Nd өлчөмү көбөйгөн сайын тор туруктууларынын, апикалдык Ni–O байланыш узундугунун жана эки NiO₂ катмарынын ортосундагы аралыктың кичирейерин көрсөтөт. Бул жагынан Nd кошумчасы физикалык басымга окшош “химиялык басым” түзөт. Бирок электрондук натыйжа жөн гана кысылуу эмес.

Эң көңүл бурдурган жүрүм-турум тегиздик-ичиндеги Ni–O–Ni байланыш бурчунда көрүнөт. Кошумча катышы %30'dan %70'ке көтөрүлгөндө бурч 180°'ге жакындайт; %80 Nd деңгээлинде болсо байкаларлык түрдө артка кетет. Ошол эле аймакта айрым орбиталь капташуулары жана hopping параметрлери да оптималдуу жүрүм-турумдан алыстайт. Ошондуктан көбүрөөк Nd кошуу ар дайым күчтүүрөөк суперөткөргүчтүк дегенди билдирбейт.

RMFT эсептөөлөрүндө суперөткөргүч жупташуунун бардык каралган кошумча аралыгында s±-толкун мүнөзүн сактаганы табылган. Эсептелген өтүү температурасы %30'dan болжол менен %70 Nd деңгээлине чейин жогорулап, андан соң %80 кошумчада бир аз төмөндөйт. Изилдөөчүлөр бул монотондуу эмес жүрүм-турумду айрыкча катмарлар аралык Ni \(d_{z^2}\) супералмашуу байланышууcу \(J_\perp^z\) менен \(d_{z^2}\) орбиталындагы бөлүкчө тыгыздыгынын өзгөрүшү ортосундагы атаандаштыкка байланыштырат.

Түркия жагынан мааниси: Изилдөө түздөн-түз Түркиядагы бир материал, өндүрүш ыкмасы же түзмөк боюнча жасалган жок. Ошого карабастан, натыйжалар Түркиядагы конденсацияланган зат физикасы, эсептик материал таануу жана квант материалдары изилдөөлөрү үчүн методикалык жактан маанилүү. VASP, Wannier негизиндеги электрондук түзүлүш моделдери, күчтүү корреляция оңдоолору жана t–J тибиндеги моделдер колдонулуп, химиялык кошумчанын белгилүү орбиталдарды кандайча тандап өзгөртөрү изилдене алат. Бирок эсептелген оптималдуу Nd катышы түздөн-түз өндүрүш рецепти деген жыйынтык чыгарылбашы керек; материалдын чыныгы синтези, басым шарттары, фаза туруктуулугу жана эксперименттик \(T_c\) тастыктоосу өзүнчө зарыл.

Изилдөөнүн негизги суроосу эмне?

La₃Ni₂O₇ эки NiO₂ тегиздиги чогуу жайгашкан кош катмарлуу Ruddlesden–Popper никелаты. Fermi деңгээлинин жанындагы электрондук түзүлүш негизинен Ni \(d_{x^2-y^2}\) жана \(d_{z^2}\) орбиталдарынан турат. Бул эки орбиталдын мейкиндик багытталышы ар башка болгондуктан, басым, байланыш бурчтары жана катмарлар аралык аралык өзгөргөндө алардын электрондук түзүлүшкө берген жообу бирдей болушу милдеттүү эмес.

Изилдөөнүн башкы маселеси мындай: La атомдорунун иондук радиусу кичирээк Nd атомдору менен алмаштырылышы системаны кысканда, бул химиялык басым суперөткөргүчтүктү кайсы микроскопиялык каналдар аркылуу өзгөртөт жана эмне үчүн \(T_c\) кошумча катышы менен үзгүлтүксүз өсүүнүн ордуна бир оптимумдан кийин төмөндөй алат?

Nd кошумчасы эмне үчүн физикалык басымга окшойт?

Nd ионунун кичирээк болушу La₃Ni₂O₇ торунда химиялык кысылуу түзөт. Эсептелген түзүлүштөрдө Nd катышы жогорулаган сайын тор туруктуулары, апикалдык Ni–O байланыш узундугу жана катмарлар аралык Ni–Ni аралыгы кичирейет. Бул жагдай физикалык гидростатикалык басымда байкалган айрым түзүлүштүк өзгөрүүлөрдү туурайт.

Бирок изилдөө маанилүү айырманы көрсөтөт: физикалык басым электрондук тилке кеңдиктерин жалпыраак өзгөртө алса, Nd кошумчасынын таасири күчтүү түрдө орбиталга көз каранды. Айрыкча Ni \(d_{z^2}\) электрондук түзүлүшү \(d_{x^2-y^2}\) тилкесине салыштырмалуу кыйла айкын өзгөрөт.

Ni–O–Ni бурчундагы оптимум эмне үчүн маанилүү?

DFT түзүлүш релаксацияларында тегиздик-ичиндеги Ni–O–Ni бурчу %30'dan %70 Nd кошумчасына чейин чоңоюп, болжол менен %70 кошумчада максимумга жетет. %80 деңгээлинде болсо бурч күтүүсүз кичирейет.

Изилдөөчүлөр бул жүрүм-турумду Nd атомдорунун кайсы сейрек-жер позицияларын ээлешине байланыштырат. Эсептөө тартибинде адегенде тышкы катмарлардагы La позициялары Nd менен толтурулат. Бул тышкы позициялар толгондон кийин жогорураак кошумчада Nd атомдору ички катмар позицияларына кире баштайт. %80 кошумчадагы түзүлүштүк өзгөрүү ички катмар аймагынын жергиликтүү атомдук чөйрөсүн өзгөртөт деп чечмеленет.

Ni–O–Ni багытынын 180°'ден алысташы айрыкча тегиздик-ичиндеги Ni \(d_{x^2-y^2}\) жана O \(p_x/p_y\) орбиталдарынын ортосундагы капташууну алсыратышы мүмкүн. Изилдөөнүн он бир орбиталдуу моделиндеги көп hopping параметрлеринин %70'ке чейин өсүп, %80'де азайышы ушул түзүлүштүк өзгөрүү менен кошо чыгат.

Электрондук түзүлүштөгү эң айкын орбиталдык өзгөрүү кайсы?

Fermi деңгээлинин айланасындагы тилкелер көбүнчө Ni \(e_g\) орбиталдарынан турат. Nd өлчөмү көбөйгөн сайын \(d_{z^2}\) орбиталынын байланыш-каршы абалы жогорураак энергияга жылат. Ошентип \(d_{z^2}\) байланыш жана байланыш-каршы абалдарынын ортосундагы энергия ажырымы чоңоюп, катмарлар аралык \(d_{z^2}\) байланышууcунун күчөгөнүнө ишарат кылат.

Ал эми \(d_{x^2-y^2}\) тилкесинде физикалык басым астында күтүлө тургандай айкын жана тартиптүү тилке кеңейиши көрүнбөйт. Бул салыштыруу Nd кошумчасы жөн гана “торду кичирейтүүчү басым” катары бааланбашы керектигин көрсөтөт.

Эки орбиталдуу модель эмне көрсөтөт?

Изилдөөчүлөр DFT тилкелерин Ni \(d_{x^2-y^2}\) жана \(d_{z^2}\) орбиталдарынан турган кош катмарлуу тыгыз-байланыш моделине түшүрдү. Үчүнчү эң жакын кошунага чейинки hopping мүчөлөрү колдонулду.

Модель ар башка Nd катыштарында Fermi бетинде үч негизги чөнтөк түзүлүшү сакталганын көрсөтөт: эки электрон чөнтөгү жана бир тешик чөнтөгү. Бул жалпы топология кошумчасыз La₃Ni₂O₇ менен окшош. Өзгөргөн негизги нерсе — чөнтөктөрдү түзгөн орбиталдык салмактар жана hopping чоңдуктары.

Катмарлар аралык \(d_{z^2}\) hopping мүчөсүнүн абсолюттук чоңдугу −0.726 eV'ден −0.847 eV'ге карай өсөт. Бул Nd кошумчасы менен катмарлар аралык электрондук байланышуу акырындап күчөп жатканын көрсөтөт.

Орбиталдык толуктуктар кандай өзгөрөт?

Эки орбиталдуу модель кошумча менен бирге орбиталдар ортосунда электрондук кайра бөлүштүрүү бар экенин да көрсөтөт. Nd катышы %30'dan %80'ге көтөрүлгөндө \(d_{x^2-y^2}\) орбиталдык тыгыздыгы 0.558'ден 0.608'ге чыгат, ал эми \(d_{z^2}\) орбиталдык тыгыздыгы 0.960'tan 0.906'га түшөт.

Бул өзгөрүү суперөткөргүчтүк үчүн маанилүү, анткени RMFT эсебиндеги Gutzwiller кайра-нормалдаштыруу факторлору орбиталдык толуктукка көз каранды. Ошондуктан hopping мүчөсүн жалгыз чоңойтуу \(T_c\)'нин үзгүлтүксүз өсүшүн кепилдей албайт.

Эмне үчүн дагы он бир орбиталдуу модель колдонулду?

Эки орбиталдуу модель Fermi деңгээлинин айланасындагы төмөн энергиялуу физиканы түшүндүрүүгө жетиштүү болсо да, Ni орбиталдарынын ортосундагы өз ара аракет кычкылтек лиганддарынан көз карандысыз эмес. Ошондуктан изилдөөчүлөр Ni \(e_g\) жана O \(p\) орбиталдарын ачык камтыган он бир орбиталдуу экинчи Wannier моделин курду.

Бул модель болжол менен −9 eV менен 3,5 eV ортосундагы кеңирээк энергия аралыгын камтыйт. Fermi деңгээлине жакын тилкелерде Ni \(e_g\) салмагы үстөм бойдон калса, төмөнүрөөк энергияларда O \(p\) мүнөзү айкын болот.

Он бир орбиталдуу hopping параметрлеринин маанилүү бөлүгү %30'dan %70 кошумчага чейин күчөйт. %80'де болсо көп параметрде күтүүсүз төмөндөө пайда болот. Изилдөөчүлөр муну ички катмар Nd ээлөөсү менен өзгөргөн Ni–O–Ni геометриясы орбиталдык капташууну алсыратканына байланыштырат.

Катмарлар аралык супералмашуу эмне үчүн борбордук роль ойнойт?

Суперөткөргүч жупташууну баалоо үчүн колдонулган t–J моделинде маанилүү параметрлердин бири катмарлар аралык \(d_{z^2}\) супералмашуу байланышууcу \(J_\perp^z\) болуп саналат.

Жөнөкөй жакындоодо супералмашуу болжол менен:

\[ J \sim \frac{4t^2}{U} \]

түрүндө ойлонулушу мүмкүн. Эгер ушул туюнтма гана эске алынса, катмарлар аралык hopping чоңойгон сайын \(J_\perp^z\) жана демек \(T_c\) %80'ге чейин үзгүлтүксүз өсөт деп күтүлмөк.

Изилдөөнүн сындуу жери ушул жерде чыгат: орбиталдык толуктуктагы өзгөрүү да эсепке алынганда натыйжа башкача болот. Изилдөөчүлөр Ni \(d_{z^2}\) жана O \(p_z\) орбиталдарынан түзүлгөн беш орбиталдуу жөнөкөйлөштүрүлгөн модель боюнча так диагоналдаштыруу колдонуп \(J_\perp^z\)'ни эсептешет.

Натыйжада \(J_\perp^z\), %30'dan %70 Nd кошумчасына чейин өсөт, бирок %80'де бир аз төмөндөйт. Эсептелген суперөткөргүч өтүү тенденциясы да бул жүрүм-турумду жакын ээрчийт.

Эмне үчүн %70 тегерегинде оптимум пайда болот?

%30–%70 аралыгында орбиталдык тыгыздыктагы өзгөрүү салыштырмалуу чектелүү болсо, катмарлар аралык \(d_{z^2}\) байланышууcу жана \(J_\perp^z\) айкын күчөйт. Ошондуктан эсептелген \(T_c\) жогорулайт.

%80'ге жеткенде болсо бир нече таасир бир убакта ишке кирет:

• Nd атомдору ички катмар позицияларын көбүрөөк ээлейт.
• Тегиздик-ичиндеги Ni–O–Ni бурчу оптимумдан алыстайт.
• Он бир орбиталдуу моделде көп орбиталдык hopping параметрлери алсырайт.
• \(d_{z^2}\) орбиталдык тыгыздыгы дагы айкын азаят.
• Бул өзгөрүүлөр hopping өсүшүнүн супералмашуудагы оң таасиринин бир бөлүгүн тең салмактайт.

Ошентип \(J_\perp^z\) жана аны менен бирге моделдеги \(T_c\) %70 тегерегиндеги максимумдан кийин бир аз төмөндөйт.

Жупташуу симметриясы өзгөрөбү?

Жок. RMFT чечими изилденген бардык Nd кошумча аралыгында s±-толкун жупташуу симметриясын сактайт.

%70 кошумчадагы Fermi бетинде энергия боштугунун белгиси каралганда α жана γ чөнтөктөрүндө бирдей, β чөнтөгүндө болсо тескери белги көрүнөт. Башкача айтканда, суперөткөргүч боштук Fermi бетинин ар башка бөлүктөрү арасында белгини өзгөртөт.

Бул натыйжа Nd кошумчасы изилдөөнүн моделинде жупташуу классын өзгөртпөй, бар болгон s± абалынын энергия шкаласын жана байланышуу күчтөрүн жөнгө салаарын көрсөтөт.

Кайсы орбиталда кайсы жупташуу күчтүүрөөк?

%70 кошумчада \(d_{z^2}\) орбиталынын катмарлар аралык жупташуу салымы ошол эле орбиталдын тегиздик-ичиндеги салымынан чоңураак. \(d_{x^2-y^2}\) орбиталында болсо тегиздик-ичиндеги жупташуу каралган бутактар арасындагы эң кичине салымды берет.

Муну менен бирге Gutzwiller кайра-нормалдаштыруу себептүү түздөн-түз жылаңач жупташуу чоңдуктары акыркы энергия боштугуна бирдей чагылбайт. \(d_{z^2}\) орбиталынын толуктугу жарым-толууга жакын болгондуктан күчтүү корреляция кайра-нормалдаштыруу маанилүү болуп, акыркы боштук салымдарында \(d_{z^2}\) менен \(d_{x^2-y^2}\) каналдары бири-бирине жакындай алат.

Бул изилдөө эмнени далилдебейт?

Изилдөө %70 Nd катышы бардык эксперименттик шарттарда универсалдуу жана так оптималдуу кошумча экенин далилдебейт. Колдонулган түзүлүш параметрлери жогорку басым алдында эксперименттик жактан такталган кристалл туруктууларына таянат жана электрондук/суперөткөргүч натыйжалар теориялык моделдин ичинде эсептелет.

Мындан тышкары эсептөөдөгү \(T_c\) жаңы электрдик ташуу өлчөөсүнөн алынган температура эмес. Бул RMFT алкагында аныкталган өтүү шкаласы жана моделдин тенденциясы мурда билдирилген эксперименттик ташуу натыйжалары менен салыштырылат.

Ошондуктан изилдөөнүн эң күчтүү жыйынтыгы “%70 Nd так өндүрүш рецепти” эмес; химиялык кошумча катмарлар аралык \(d_{z^2}\) байланышууcун күчөтүп жатып, орбиталдык толуктукту жана жергиликтүү байланыш геометриясын да өзгөртөт, бул атаандаштык суперөткөргүчтүк үчүн бир оптимум жаратышы мүмкүн деген жыйынтык.

Изилдөөнүн ыкмасы жана табылгалары

DFT эсептөөлөрү

Биринчи-принцип эсептөөлөрү VASP колдонулуп жүргүзүлдү. Проектор менен кеңейтилген толкун (PAW) ыкмасы жана PBE түрүндөгү жалпыланган градиент жакындоосу колдонулду.

Nd жайгашуусу кокус деп кабыл алынган жок. Адегенде тышкы катмарлардагы сейрек-жер позициялары Nd менен толтурулду; алар толгондо кошумча Nd атомдору ички катмар позицияларына жайгаштырылды. Бул ыкма мурда билдирилген атомдук чечилиш деңгээлиндеги dopant жайгашуу тенденциясына таянат.

Wannier downfolding

DFT тилкелерин төмөн өлчөмдүү натыйжалуу моделдерге айландыруу үчүн WANNIER90 колдонулду. Эки өзүнчө модель түзүлдү:

• Кош катмарлуу эки-орбиталдуу модель: Ni \(d_{x^2-y^2}\) жана \(d_{z^2}\) орбиталдары.
• Он бир орбиталдуу модель: Ni \(e_g\) орбиталдарына кошумча лиганд O \(p_x\), \(p_y\) жана \(p_z\) орбиталдары.

Эки орбиталдуу модель төмөн энергиялуу Fermi бетин жана катмарлар аралык Ni байланышууcун байкоо үчүн; он бир орбиталдуу модель болсо Ni–O гибриддешүүсүнүн кошумча менен кандай өзгөргөнүн чечмелөө үчүн колдонулду.

t–J модели

RMFT талдоосунун негизги Hamiltonian'ы:

\[ H=H_t+H_J \]

түрүндө. \(H_t\), DFT/Wannier'ден алынган тыгыз-байланыш электрондук бөлүгүн камтыса, \(H_J\), spin алмашуу өз ара аракеттерин камтыйт.

Моделде үч негизги магниттик өз ара аракет эске алынат:

• \(J_\perp^z\): \(d_{z^2}\) орбиталдарынын ортосундагы катмарлар аралык супералмашуу,
• \(J_\parallel^x\): \(d_{x^2-y^2}\) орбиталдарындагы тегиздик-ичиндеги супералмашуу,
• \(J_H\): Hund өз ара аракети.

RMFT эсептөөлөрүндө \(J_\parallel^x=J_\perp^z/2\) жана \(J_H=1\) eV колдонулду.

Так диагоналдаштыруу менен J_⊥^z эсеби

Катмарлар аралык супералмашуу бир гана \(4t^2/U\) жакындоосу менен бааланган жок. Изилдөөчүлөр Ni \(d_{z^2}\) менен O \(p_z\) орбиталдарын камтыган беш орбиталдуу жөнөкөйлөштүрүлгөн модель куруп, так диагоналдаштырууну колдонду.

Бул бөлүмдө:

\[ U=8~\mathrm{eV}, \qquad U'=U-2J_H, \qquad J_H=0.1U \]

параметрлери менен негизги абал жана биринчи козголгон абал ортосундагы энергия айырмасынан \(J_\perp^z\) чыгарылды.

RMFT жана Gutzwiller кайра-нормалдаштыруусу

Spin алмашуу мүчөлөрү орточо талаа жакындоосу менен ажыратылып, бөлүкчө-hole жана жупташуу тартип параметрлери түзүлдү. Күчтүү корреляциялардын таасирин көрсөтүү үчүн \(g_t\) жана \(g_J\) Gutzwiller кайра-нормалдаштыруу факторлору Hamiltonian'га киргизилди.

Эсептөө туруктуу орбиталдык тыгыздыктарда өз-өзүнө шайкеш чечилди. Жупташуу симметриясы ар башка байланыштардагы суперөткөргүч тартип параметрлеринин фаза мамилелеринен аныкталды.

Изилдөөдө модель \(T_c\)'си катмарлар аралык \(d_{z^2}\) орбиталынан келген энергия боштугу 0 K маанисинин үчтөн экисине түшкөн температура катары аныкталды. Демек, бул жерде колдонулган \(T_c\) аныктамасы түздөн-түз каршылык өлчөө критерийи эмес.

Негизги түзүлүштүк табылгалар

• Nd кошумчасы арткан сайын тор туруктуулары кичирейет.
• Катмарлар аралык Ni аралыгы азаят.
• Апикалдык Ni–O байланыш узундугу азаят.
• Тегиздик-ичиндеги Ni–O–Ni бурчу %30'dan %70'ке чейин чоңоёт.
• Бурч %70 тегерегинде максимумга жетет.
• %80 кошумчада тегиздик-ичиндеги байланыш бурчу байкаларлык кичирейет.

Негизги электрондук табылгалар

• Fermi деңгээлинин жанындагы тилкелер негизинен Ni \(e_g\) мүнөзүн алып жүрөт.
• Nd кошумчасынын эң айкын таасири \(d_{z^2}\) орбиталында чыгат.
• Катмарлар аралык \(d_{z^2}\) hopping чоңдугу кошумча менен өсөт.
• \(d_{x^2-y^2}\) орбиталдык тыгыздыгы %30'dan %80'ге 0.558'ден 0.608'ге көтөрүлөт.
• \(d_{z^2}\) орбиталдык тыгыздыгы ошол эле аралыкта 0.960'tan 0.906'га түшөт.
• Он бир орбиталдуу Ni–O моделинде көп hopping параметрлери %70'ке чейин чоңоюп, %80 деңгээлинде төмөндөйт.

Негизги суперөткөргүчтүк табылгалары

• Катмарлар аралык \(J_\perp^z\), %30'dan болжол менен %70 Nd кошумчасына чейин күчөйт.
• %80 кошумчада \(J_\perp^z\) бир аз төмөндөйт.
• Эсептелген \(T_c\) ошол эле монотондуу эмес тенденцияны ээрчийт.
• Оптималдуу модель аймагы болжол менен %70 Nd кошумчасы тегерегинде табылат.
• Жупташуу симметриясы бардык каралган кошумча катыштарында s± бойдон калат.
• α жана γ Fermi чөнтөктөрүндөгү боштук белгиси β чөнтөгүндөгүнө тескери.

Натыйжанын физикалык мааниси

Изилдөө көрсөткөн көрүнүш жөнөкөй “кичирээк ион = жогорураак \(T_c\)” байланышы эмес. Химиялык кошумча бир эле учурда тор параметрлерин, байланыш бурчтарын, орбиталдык энергияларды, hopping амплитудаларын жана орбиталдык толуктуктарды өзгөртөт.

Бул өзгөрмөлөрдүн бир бөлүгү суперөткөргүчтүктү күчөтүүчү багытта жүрсө, башкалары жогорку кошумчада тескери багытта жүрө баштайт. Ошондуктан максималдуу суперөткөргүчтүк эң күчтүү жалгыз hopping мааниси бар чекитте эмес, бир нече электрондук жана түзүлүштүк таасир тең салмакталган аймакта пайда болот.

Чектөөлөр

Натыйжалар DFT, Wannier төмөндөтүүсү, так диагоналдаштыруу жана RMFT моделдик божомолдоруна көз каранды. Nd атомдорунун жайгашуу тартиби белгилүү бир эксперименттик тенденцияны негиз алган көзөмөлдүү кошумча схемасы менен берилген. Чыныгы үлгүлөрдө кошумча тартипсиздиги, жергиликтүү кемчиликтер, фаза ажырашы же башка Nd бөлүштүрүүлөрү болушу мүмкүн.

RMFT'деги \(T_c\) аныктамасы эксперименттик нөл каршылык температурасы менен так бирдей эмес. Ошондуктан теориялык ийри сызыктын эксперименттик температуралар менен абсолюттук сандык теңдиги божомолдонбошу керек. Изилдөөнүн күчтүү жагы — кошумчага байланыштуу өсүү–максимум–төмөндөө тенденциясын жана бул тенденциянын микроскопиялык булагын түшүндүрүшү.

Булак жана ыкма эскертүүсү

Tam özgün çalışma adı: Electronic structures and superconductivity in Nd-doped La3Ni2O7

Yazarlar: Cui-Qun Chen, Wenyuan Qiu, Zhihui Luo, Meng Wang ve Dao-Xin Yao.

Eşit katkılı yazarlar: Cui-Qun Chen ve Wenyuan Qiu.

Sorumlu yazar: Dao-Xin Yao.

Kurum: Center for Neutron Science and Technology; Guangdong Provincial Key Laboratory of Magnetoelectric Physics and Devices; State Key Laboratory of Optoelectronic Materials and Technologies; School of Physics, Sun Yat-Sen University, Guangzhou, Çin.

Kaynak türü ve yayın durumu: Bu Verianla içeriğinde incelenen kaynak arXiv:2510.08194v2 sürümüdür. Çalışmanın aynı başlık ve yazarlarla yayımlanmış hakemli version-of-record sürümü Science China Physics, Mechanics & Astronomy dergisinde bulunmaktadır.

Hakemli yayın: Science China Physics, Mechanics & Astronomy, cilt 69, makale 247414 (2026).

DOI: 10.1007/s11433-025-2869-1

ArXiv kimliği: arXiv:2510.08194v2; DataCite DOI: 10.48550/arXiv.2510.08194.

Yayın süreci: Resmî kayıt çalışmanın 15 Ekim 2025'te alındığını, 1 Aralık 2025'te kabul edildiğini ve 4 Ocak 2026'da version of record olarak yayımlandığını göstermektedir.

Yayınevi/platform: Science China Physics, Mechanics & Astronomy; Springer Nature yayın platformu.

ArXiv lisansı: ArXiv kaydı bu sürüm için arXiv.org'un sürekli ve münhasır olmayan dağıtım lisansını göstermektedir. Bu lisans açık içerik lisansı olarak yorumlanmamalıdır.

Etik/çıkar çatışması: Resmî yayımlanmış sürümde yazarlar çıkar çatışması bulunmadığını beyan etmektedir.

Destek: Çalışmada National Natural Science Foundation of China, National Key Research and Development Program of China, CAS Superconducting Research Project, Guangdong Provincial Key Laboratory of Magnetoelectric Physics and Devices, Guangdong Fundamental Research Center for Magnetoelectric Physics ve Guangdong Provincial Quantum Science Strategic Initiative dahil çeşitli destekler belirtilmiştir.

Kaynak kapsamı: Ana bilimsel anlatım yalnız incelenen çalışmanın DFT, Wannier, kesin köşegenleştirme ve RMFT sonuçlarına dayanır. Çalışmada atıf verilen yaklaşık 93–98 K düzeyindeki deneysel Nd-katkılı nikelat sonuçları bu araştırmanın kendi deneyleri değildir; bu nedenle Verianla anlatısında yeni deneysel bulgu gibi sunulmamıştır.

Supporting Information: Resmî yayın kaydı ek materyal bulunduğunu belirtmektedir; ancak bu Verianla makalesindeki bilimsel çözümleme yüklenen ana çalışma ile sınırlıdır ve yüklenmemiş ek materyalden yeni veri aktarılmamıştır.

Telif/görsel notu: Kaynağın özgün şekilleri Verianla HTML'sine kopyalanmamıştır. Verianla Live bölümü, ana çalışmada açıkça belirtilen bilimsel eğilimlerden oluşturulmuş görünür tabloyu source-of-truth olarak kullanır ve kaynakta bulunmayan yeni nicel veri üretmez.